《帶電粒子在電場(chǎng)磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)》由會(huì)員分享，可在線(xiàn)閱讀，更多相關(guān)《帶電粒子在電場(chǎng)磁場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)（29頁(yè)珍藏版）》請(qǐng)?jiān)谘b配圖網(wǎng)上搜索。

1、帶 電 粒 子在 電 場(chǎng) 、 磁 場(chǎng) 中 的 運(yùn) 動(dòng)第 五 節(jié) 13.5.1 帶 電 粒 子 在 電 場(chǎng) 、 磁 場(chǎng) 中 的 運(yùn) 動(dòng)BvqEqdtvdm BvqEqfff me 1. 運(yùn) 動(dòng) 方 程 2.帶 電 粒 子 在 磁 場(chǎng) 中 的 運(yùn) 動(dòng) v 0 q Fm Bv0 B(1) qBmvRT qBmvR RvmBqv 22 0 0 200 T= R2 v = 2 mq B螺 距 ： v vv BRv (2) B與 成 角0R = m vq B = qBsinmv 0v = sinv0v = cosv0垂 直 磁 場(chǎng) 方 向 作 圓 周 運(yùn) 動(dòng) ,平 行于 磁 場(chǎng) 方 向 作 均 速 直 線(xiàn)

2、 運(yùn) 動(dòng) .h T= v = qB cosmv 02qBm2vR2TqBmvR + + +受 力 f有 關(guān)公 式 Eq Eq Eq運(yùn) 動(dòng) 勻 加 速 拋 物 線(xiàn) 斜 拋 運(yùn) 動(dòng)加 速 度 mEq mEq mEq 勻 速 直 線(xiàn) 勻 速 圓周 運(yùn) 動(dòng) 螺 旋運(yùn) 動(dòng)mqvB msinqBv 0 qBmvRT qBmvR RvmBqv 22 0 0 200 電 場(chǎng) 磁 場(chǎng)+ + + Bvq Bvq Bvq 0 qBmvRT qBmvR RvmBqv 22 00200 T= R2 v = 2 mq BR = m vq B = qBsinmv 0h T= v = qB cosmv 02 21 IdA B

3、vqf 13.5. 2 應(yīng) 用 1. 磁 聚 焦 h B B一 束 發(fā) 散 角 不 大 的 帶 電 粒 子 束 ， 若 這 些 粒 子 沿 磁 場(chǎng) 方向 的 分 速 度 大 小 又 一 樣 ， 它 們 有 相 同 的 螺 距 ， 經(jīng) 過(guò) 一個(gè) 周 期 它 們 將 重 新 會(huì) 聚 在 另 一 點(diǎn) 這 種 發(fā) 散 粒 子 束 會(huì) 聚到 一 點(diǎn) 的 現(xiàn) 象 叫 磁 聚 焦 。它 廣 泛 應(yīng) 用 于 電 真 空 器 件 中 如 電 子 顯 微 鏡 中 。 它 起 了光 學(xué) 儀 器 中 的 透 鏡 類(lèi) 似 的 作 用 。 U陰極 控 制 極 陽(yáng) 極 Bl調(diào) 節(jié) B， 使 比 值 l/v0 x為 正 整

4、數(shù) n,即 ： l/v0 x n又 因 為 ： qBmT 2 qUmv x 2021 22 228 lBmnmq q/m=(1.75881962 0.00000053) 1011 C/kg 3.磁 約 束 -帶 電 粒 子 在 非 均 勻 磁 場(chǎng) 中 的 運(yùn) 動(dòng) 一 個(gè) 帶 電 粒 子 進(jìn) 入 軸 對(duì) 稱(chēng) 會(huì) 聚 磁 場(chǎng) ， 如 圖 所 示 ,在YZ平 面 內(nèi) 做 圓 周 運(yùn) 動(dòng) 。 由 于 磁 場(chǎng) 的 不 均 勻 性 ， 洛 侖 茲力 的 大 小 要 變 化 ， 所 以 帶 電 粒 子 在 YZ平 面 內(nèi) 不 是 勻 速圓 周 運(yùn) 動(dòng) ,半 徑 逐 漸 變 小 。 帶 電 粒 子 的 活 動(dòng)

5、 被 束 縛 在 一 根 磁 感 應(yīng) 線(xiàn) 附 近 的 小 范 圍內(nèi) ,也 就 是 說(shuō) 帶 電 粒 子 回 旋 軌 道 的 中 心 (引 導(dǎo) 中 心 )只 能 沿 磁感 應(yīng) 線(xiàn) 作 縱 向 移 動(dòng) ,而 不 能 橫 越 它 .只 有 當(dāng) 粒 子 發(fā) 生 碰 撞 時(shí) ,引 導(dǎo) 中 心 才 能 由 一 根 磁 感 應(yīng) 線(xiàn) 跳 到 另 一 根 磁 感 應(yīng) 線(xiàn) 上 . 帶 電 粒 子 進(jìn) 入 軸 對(duì) 稱(chēng) 的 會(huì) 聚 磁 場(chǎng) ， 它 便 被 約 束在 一 根 磁 力 線(xiàn) 附 近 的 很 小 范 圍 內(nèi) ， 它 只 有 縱 向沿 磁 力 線(xiàn) 的 運(yùn) 動(dòng) ， 而 無(wú) 橫 向 跨 越 。 或 者 說(shuō) 在 橫向

6、輸 運(yùn) 過(guò) 程 中 它 受 到 很 大 的 限 制 。結(jié)論* 磁 鏡在 受 控 熱 核 反 應(yīng) 中 ,不 僅 要 求 引 導(dǎo) 中 心 受 到 橫 向 約 束 ,也希 望 有 縱 向 約 束 ,用 磁 鏡 裝 置 能 限 制 中 心 的 縱 向 移 動(dòng) .理 論 可 以 證 明 ,當(dāng) 兩 端 磁 場(chǎng) 足 夠 強(qiáng) 時(shí) ,粒 子 縱 向 運(yùn) 動(dòng) 被 抑 止 ,而 沿 反 方 向 運(yùn) 動(dòng) .這 種 運(yùn) 動(dòng) 方 式 如 同 光 線(xiàn) 遇 鏡 面 反 射 一 樣 . 線(xiàn) 圈線(xiàn) 圈 B磁 約 束 裝 置 等 離 子 體磁 塞 地磁場(chǎng)的磁感應(yīng)線(xiàn) S北 極N 南 極 1958年 人 造 衛(wèi) 星 的 探 測(cè) 發(fā) 現(xiàn)

7、 ,在 距 地 面 幾 行 公 里 和 兩萬(wàn) 公 里 的 高 空 ,分 別 存 在 內(nèi) 外 兩 個(gè) 環(huán) 繞 地 球 的 輻 射 帶 ,現(xiàn) 稱(chēng)之 為 范 艾 侖 輻 射 帶 輻 射 帶 。范 艾 侖 輻 射 帶 (Van Allen belts) 因 為 它 具 有 較 高 的 能 量 ， 曾 在 人 造 衛(wèi) 星 的 發(fā) 射 等 空間 科 學(xué) 中 發(fā) 現(xiàn) 了 它 ， 并 給 予 了 必 要 的 考 慮 。 帶 電 粒 子 （ 如 宇 宙 射 線(xiàn) 的 帶 電 粒 子 ） 被 地 磁 場(chǎng) 捕 獲 ，繞 地 磁 感 應(yīng) 線(xiàn) 作 螺 旋 線(xiàn) 運(yùn) 動(dòng) ， 在 近 兩 極 處 地 磁 場(chǎng) 增 強(qiáng) ，作 螺

8、旋 運(yùn) 動(dòng) 的 粒 子 被 折 回 ， 結(jié) 果 沿 磁 力 線(xiàn) 來(lái) 回 振 蕩 形 成范 阿 侖 輻 射 帶 。 當(dāng) 太 陽(yáng) 黑 子 活 動(dòng) 引 起 空 間 磁 場(chǎng) 的 變 化 ， 使 粒 子 在 兩 極處 的 磁 力 線(xiàn) 引 導(dǎo) 下 ， 在 兩 極 附 近 進(jìn) 入 大 氣 層 ， 能 引 起 美 妙的 北 極 光 。 范 艾 侖 (J.A.Van Allen)輻 射 帶 宇 宙 帶 電 粒 子 被 地 球 磁 場(chǎng) 俘 獲 并 在 艾 侖北 極 光地 軸 B增 大SN 北 極南 極帶 內(nèi) 作 螺 旋 式 振 蕩 運(yùn) 動(dòng) 。 北 極 光 NSD1 D22、 回 旋 加 速 器 Cyclotron

9、、 獲 得 高 能 帶 電 粒 子 的 儀 器磁 鐵 N,S -中 間 強(qiáng) 勻 磁 場(chǎng) -常 量D1; D2 - D型 盒 -R D1,D2 縫 隙 - 交 變 電 場(chǎng) E EB 中 心 -離 子 源結(jié) 構(gòu) :原 理 : 縫2D 1D q轉(zhuǎn) 方 向 E加 速 q q轉(zhuǎn) 方 向 常 量qBmT 21縫 中 時(shí) 間 ： T121 振 蕩 頻 率 ：E ）（ qBmvRmqBRv MM 最 大 速 度 ： mRBqmv MM 22221221 最 大 能 量 ： 高 能 粒 子 vqo D1D2 E 密 封 在 真 空 中 的 兩 個(gè) 金 屬 盒 （ D1和 D2） 放 在 電 磁 鐵兩 極 間 的

10、 強(qiáng) 大 磁 場(chǎng) 中 ， 如 圖 所 示 兩 盒 之 間 有 一 窄 縫 ，中 心 附 近 放 有 離 子 源 。 兩 盒 間 接 有 交 流 電 源 ， 它 在縫 隙 里 的 交 變 電 場(chǎng) 用 以 加 速 帶 電 粒 子 。 mqBRV max R為 盒 的 最 大 半 徑 。qBmT 2交 變 電 場(chǎng) 的 周 期 恰 好 為 回 旋 一 周 的 周 期 時(shí) 即 粒 子 繞過(guò) 半 圈 恰 好 電 場(chǎng) 反 向 ， 粒 子 又 被 加 速 。 因 為 回 旋 周期 與 半 徑 無(wú) 關(guān) ， 所 以 可 被 反 復(fù) 加 速 ， 至 用 致 偏 電 極將 其 引 出 。 帶 電 粒 子 束 N 線(xiàn)

11、圈S鐵 芯 接 振 蕩 器電 子 回 旋 加 速 器環(huán) 形真 空 室 回旋加速器真空室示意圖束 流 線(xiàn)高 壓電 源 真 空 泵 測(cè) 量 電 容 離 子 源束 流探 測(cè) 器D形電 極 真 空 室 靜 電偏 轉(zhuǎn) 板微 調(diào)電 容 四 極透 鏡 束 流探 測(cè) 器 E.O. 勞 倫 斯 (1901-1957) 設(shè) 計(jì) 的 世 界 上 第 一 臺(tái) 回 旋 加 速 器 中 國(guó) 第 一 臺(tái) 回 旋 加 速 器 中 國(guó) 科 學(xué) 院 高 能 物 理 研 究 所 90Mev加 速 器 倍 恩 勃 立 奇 (Bainbridge)質(zhì) 譜 儀 狹 縫偏 轉(zhuǎn) 板照 相 底 片 離 子 源. . . . . . .+ BR

12、 勻 強(qiáng) 磁 場(chǎng)粒 子 徑 跡速 度 選 擇 器 狹 縫偏 轉(zhuǎn) 板照 相 底 片 離 子 源. . . . . . .+ BR 勻 強(qiáng) 磁 場(chǎng)粒 子 徑 跡速 度 選 擇 器通 過(guò) 速 度 選 擇 器后 粒 子 的 速 度在 洛 倫 茲 力 作 用 下 粒 子 在勻 強(qiáng) 磁 場(chǎng) 作 圓 周 運(yùn) 動(dòng) 時(shí)E= Bv (1) BRmq v= (2)R BEmq B由 式 (1)、 (2)得 ： R m即 ：利 用 質(zhì) 譜 儀 可 以 測(cè) 出元 素 中 個(gè) 同 位 素 的 含 量 磁 流 體 發(fā) 電 （ MHD） (Magnetohydrodynamics)磁 流 體 發(fā) 電 原 理 圖磁 體 磁 力

13、 線(xiàn) 方 向 高 溫 氣 體燃 燒 器 SN磁 流 體 發(fā) 電效 率 可 達(dá) 55% 實(shí) 驗(yàn) 指 出 ：1879年 霍 耳 發(fā) 現(xiàn) :在 勻 強(qiáng) 磁 場(chǎng) 中 通 電 的 金 屬 導(dǎo) 體 的 上 下表 面 出 現(xiàn) 橫 向 電 勢(shì) 差 ， 這 一 現(xiàn) 象 稱(chēng) 為 霍 耳 效 應(yīng) 。B I+ab U H霍 耳 效 應(yīng) bIBRU HH :霍 耳 系 數(shù) ， 它 是 和 材 料 的 性 質(zhì) 有 關(guān) 的 常 數(shù) HR 經(jīng) 典 電 子 論 對(duì) 霍 耳 效 應(yīng) 的 解 釋 abn v= eIU = H BI bne BIbne ( )1= n 電 子 數(shù) 密 度BEH v = BEH v= U2U1=H =

14、 aEHU =H BvaU V v f EH+ + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + +12 afeBveEe ff H me 1neRH=根 據(jù) 霍 耳 系 數(shù) 的 正 負(fù) 號(hào) 可 以 確 定 半 導(dǎo) 體 的 類(lèi) 型 ， 根 據(jù) 霍 耳系 數(shù) 的 大 小 的 測(cè) 定 ， 可 以 確 定 載 流 子 的 濃 度 。 bIBRU HH bIBne1UH 霍 耳 系 數(shù) : qBmv RT qBmvR RvmBqv 22 0 0200T= R2 v = 2 mq BR = m vq B = qBsinmv 0h T= v = qB cosmv 02 BlIdfd BldIf BpM m f =qv B 21 IdA 21 IdA qBmvRT qBmvR RvmBqv 22 00200 T= R2v = 2mqBR= mvqB = qBsinmv 0h T= v = qBcosmv 02 Bvqf BldIf BpM m BlIdfd