會計學1絕熱過程絕熱過程(ju r u chn)與等溫可逆過程與等溫可逆過程的比較的比較第一頁，共10頁。對于不可逆的絕熱過程，上述對于不可逆的絕熱過程，上述(shngsh) “過程過程方程方程” 不能適用。但下式仍然成立：不能適用。但下式仍然成立： dU = W ( 絕熱過程絕熱過程 ) U = We ( 絕熱過程絕熱過程 , Wf = 0 )KpVKpT 1KTV1為理想氣體在W= 0條件(tiojin)下的絕熱可逆過程中的過程方程式。第1頁/共9頁第二頁，共10頁。 例題例題(lt)- 8 得出的結(jié)論得出的結(jié)論: 與絕熱可逆比較，抗恒外壓不可逆絕熱與絕熱可逆比較，抗恒外壓不可逆絕熱膨脹做功較小，內(nèi)能損失較少，終了膨脹做功較小，內(nèi)能損失較少，終了(zhnglio)溫度也就稍高些。溫度也就稍高些。第2頁/共9頁第三頁，共10頁。推論推論(tuln)：對于壓縮對于壓縮(y su)過程，也有對應的推論，可自己推導分析。過程，也有對應的推論，可自己推導分析。(圖圖b)第3頁/共9頁第四頁，共10頁。 經(jīng)過一個經(jīng)過一個(y )抗恒外壓的不可逆絕熱膨脹，若達到與可抗恒外壓的不可逆絕熱膨脹，若達到與可逆絕熱膨脹相同體積（圖逆絕熱膨脹相同體積（圖b）的終態(tài)，則系統(tǒng)做功較絕熱可）的終態(tài)，則系統(tǒng)做功較絕熱可逆少，內(nèi)能損失少，終態(tài)溫度也較高些；但比（相同終態(tài)體逆少，內(nèi)能損失少，終態(tài)溫度也較高些；但比（相同終態(tài)體積）的恒溫可逆過程的終態(tài)溫度低。積）的恒溫可逆過程的終態(tài)溫度低。 第4頁/共9頁第五頁，共10頁。圖中用圖中用 “ ” 表其終態(tài)，顯然不可逆絕熱膨脹之（平衡表其終態(tài)，顯然不可逆絕熱膨脹之（平衡(pnghng)）終態(tài)）終態(tài)溫度介于絕熱可逆膨脹和恒溫可逆膨脹之間（離原點越遠，系統(tǒng)溫度越高溫度介于絕熱可逆膨脹和恒溫可逆膨脹之間（離原點越遠，系統(tǒng)溫度越高）。）。第5頁/共9頁第六頁，共10頁。 對于不可逆過程，不能用實線在狀態(tài)圖上表示過程。對于不可逆過程，不能用實線在狀態(tài)圖上表示過程。 因為狀態(tài)圖上實線上的每一點都表示系統(tǒng)因為狀態(tài)圖上實線上的每一點都表示系統(tǒng)(xtng)的某一的某一熱力學平衡狀態(tài)；熱力學平衡狀態(tài)； 而不可逆過程進行中（除起始和終了平衡狀態(tài)外）系統(tǒng)而不可逆過程進行中（除起始和終了平衡狀態(tài)外）系統(tǒng)(xtng)處于熱力學非平衡態(tài)，故在此只能用虛線表示。處于熱力學非平衡態(tài)，故在此只能用虛線表示。第6頁/共9頁第七頁，共10頁。(不可逆不可逆) 絕熱壓縮絕熱壓縮(y su)過程曲線在狀態(tài)空間中的位置：過程曲線在狀態(tài)空間中的位置： 若抗恒外壓若抗恒外壓 ( P外外= P2) 不可逆絕熱壓縮到相同體積不可逆絕熱壓縮到相同體積 (圖圖b)，由于環(huán)境作功較絕熱可逆大，即內(nèi)能增加較大，所以，由于環(huán)境作功較絕熱可逆大，即內(nèi)能增加較大，所以(suy)終態(tài)溫度較絕熱可逆終態(tài)高。終態(tài)溫度較絕熱可逆終態(tài)高。 第7頁/共9頁第八頁，共10頁。結(jié)論結(jié)論(jiln):第8頁/共9頁第九頁，共10頁。NoImage內(nèi)容(nirng)總結(jié)會計學。為理想氣體在W= 0條件下的絕熱可逆過程中的過程方程式。若可逆膨脹到相同的體積，則絕熱可逆過程的壓力總是比恒溫可逆過程低。對于壓縮過程，也有對應的推論，可自己推導分析。4. (不可逆) 絕熱過程曲線在狀態(tài)空間中的位置(wi zhi)。但比（相同終態(tài)體積）的恒溫可逆過程的終態(tài)溫度低。因為狀態(tài)圖上實線上的每一點都表示系統(tǒng)的某一熱力學平衡狀態(tài)。結(jié)論:。第8頁/共9頁第十頁，共10頁。