《CAE課有限元分析理論基礎(chǔ).ppt》由會員分享，可在線閱讀，更多相關(guān)《CAE課有限元分析理論基礎(chǔ).ppt（39頁珍藏版）》請在裝配圖網(wǎng)上搜索。

有限元分析理論基礎(chǔ) 山東交通學(xué)院汽車工程系車輛工程教研室 材料力學(xué)與彈性力學(xué) 本課程中所指的是有限單元法在彈性力學(xué)問題中的應(yīng)用 因此要用到彈性力學(xué)的某些基本概念和基本方程 本章將簡單介紹這些概念和方程 作為彈性力學(xué)有限單元法的預(yù)備知識 預(yù)備知識 彈性力學(xué) 區(qū)別與聯(lián)系 材料力學(xué)1 研究的內(nèi)容 基本上沒有什么區(qū)別 彈性力學(xué)也是研究彈性體在外力作用下的平衡和運動 以及由此產(chǎn)生的應(yīng)力和變形 2 研究的對象 有相同也有區(qū)別 材料力學(xué)基本上只研究桿 梁 柱 軸等桿狀構(gòu)件 即長度遠(yuǎn)大于寬度和厚度的構(gòu)件 彈性力學(xué)雖然也研究桿狀構(gòu)件 但還研究材料力學(xué)無法研究的板與殼及其它實體結(jié)構(gòu) 即兩個尺寸遠(yuǎn)大于第三個尺寸 或三個尺寸相當(dāng)?shù)臉?gòu)件 彈性力學(xué) 區(qū)別與聯(lián)系 材料力學(xué)3 研究的方法 有較大的區(qū)別 雖然都從靜力學(xué) 幾何學(xué)與物理學(xué)三方面進(jìn)行研究 但是在建立這三方面條件時 采用了不同的分析方法 材料力學(xué)是對構(gòu)件的整個截面來建立這些條件的 因而要常常引用一些截面的變形狀況或應(yīng)力情況的假設(shè) 這樣雖然大大簡化了數(shù)學(xué)推演 但是得出的結(jié)果往往是近似的 而不是精確的 而彈性力學(xué)是對構(gòu)件的無限小單元體來建立這些條件的 因而無須引用那些假設(shè) 分析的方法比較嚴(yán)密 得出的結(jié)論也比較精確 所以 我們可以用彈性力學(xué)的解答來估計材料力學(xué)解答的精確程度 并確定它們的適用范圍 材料力學(xué) 區(qū)別與聯(lián)系 彈性力學(xué) 彈性力學(xué) 區(qū)別與聯(lián)系 材料力學(xué)總之 彈性力學(xué)與材料力學(xué)既有聯(lián)系又有區(qū)別 它們都同屬于固體力學(xué)領(lǐng)域 但彈性力學(xué)比材料力學(xué) 研究的對象更普遍 分析的方法更嚴(yán)密 研究的結(jié)果更精確 因而應(yīng)用的范圍更廣泛 但是 彈性力學(xué)也有其固有的弱點 由于研究對象的變形狀態(tài)較復(fù)雜 處理的方法又較嚴(yán)謹(jǐn) 因而解算問題時 往往需要冗長的數(shù)學(xué)運算 但為了簡化計算 便于數(shù)學(xué)處理 它仍然保留了材料力學(xué)中關(guān)于材料性質(zhì)的假定 彈性力學(xué)中關(guān)于材料性質(zhì)的假定 1 物體是連續(xù)的 亦即物體整個體積內(nèi)部被組成這種物體的介質(zhì)填滿 不留任何空隙 這樣 物體內(nèi)的一些物理量 如應(yīng)力 應(yīng)變 位移等等才可以用座標(biāo)的連續(xù)函數(shù)來表示 2 物體是完全彈性的 亦即當(dāng)使物體產(chǎn)生變形的外力被除去以后 物體能夠完全恢復(fù)原形 而不留任何殘余變形 這樣 當(dāng)溫度不變時 物體在任一瞬時的形狀完全決定于它在這一瞬時所受的外力 與它過去的受力情況無關(guān) 3 物體是均勻的 也就是說整個物體是由同一種材料組成的 這樣 整個物體的所有各部分才具有相同的物理性質(zhì) 因而物體的彈性常數(shù) 彈性模量和波桑系數(shù) 才不隨位置座標(biāo)而變 彈性力學(xué)中關(guān)于材料性質(zhì)的假定 4 物體是各向同性的 也就是說物體內(nèi)每一點各個不同方向的物理性質(zhì)和機械性質(zhì)都是相同的 5 物體的變形是微小的 亦即當(dāng)物體受力以后 整個物體所有各點的位移都遠(yuǎn)小于物體的原有尺寸 因而應(yīng)變和轉(zhuǎn)角都遠(yuǎn)小于1 這樣 在考慮物體變形以后的平衡狀態(tài)時 可以用變形前的尺寸來代替變形后的尺寸 而不致有顯著的誤差 并且 在考慮物體的變形時 應(yīng)變和轉(zhuǎn)角的平方項或乘積項都可以略去不計 這就使得彈性力學(xué)中的微分方程都成為線性方程 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 9 2 1外力 應(yīng)力 應(yīng)變與位移在有限元法中的表示方法 一 外力 外力可以分為體積力 面積力和節(jié)點之中力 分別用以下符號表示 1 體積力 2 表面力 3 節(jié)點集中力 節(jié)點集中力是廣義力 可以是力 也可以是力矩 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 10 二 應(yīng)力 空間三維問題 平面問題 三 應(yīng)變 空間三維問題 平面問題 四 位移 空間三維問題 平面問題 一維問題 一維問題 一維問題 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 11 2 2彈性力學(xué)的基本方程 一 平衡方程 在物體內(nèi)的任意一點P 割取一個微小的平行六面體 它的直于坐標(biāo)軸 而棱邊的長度分別為 PA dx PB dy PC dz 如上圖2 1所示 以x軸為投影軸 列出投影的平衡方程 得 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 12 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 13 整理后得到 在上式中消掉 得到 利用 和 還可以得到另外兩個方程 即 彈性體平衡微分方程 該方程給出地是微元體的平衡條件 即平衡的微分條件 也就是說如果整個結(jié)構(gòu)處于平衡狀態(tài) 結(jié)構(gòu)內(nèi)部任意點 微元體 都必須滿足的條件 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 14 二 幾何方程 給出彈性體內(nèi)部任意點處的應(yīng)變與位移之間的微分關(guān)系 1 應(yīng)變與位移的關(guān)系 以 為例 彈性體內(nèi)任意點的應(yīng)變與位移的關(guān)系如圖示 在結(jié)構(gòu)取一微小線段 兩個端點變形前的坐標(biāo)分別為 兩個端點變形后的坐標(biāo)分別為 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 15 在小變形情況下 變形后微小線段的長度可以近似表示為為 根據(jù)應(yīng)變的定義可得 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 16 同理可推導(dǎo)出其它5個應(yīng)變分量 則彈性體內(nèi)任意點的6個應(yīng)變分量可以表示為 對于平面問題 應(yīng)變 位移關(guān)系可以簡化為 對于一維問題 應(yīng)變 位移關(guān)系可以進(jìn)一步簡化為 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 17 2 應(yīng)變 位移關(guān)系的矩陣表示 三維情況 令 其中 稱微分算子 稱算子矩陣 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 18 二維問題的應(yīng)變 位移關(guān)系可簡化為 一維問題的應(yīng)變 位移關(guān)系可進(jìn)一步簡化為 則應(yīng)變 位移關(guān)系可以簡記為統(tǒng)一的矩陣形式 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 19 三 物理方程 本構(gòu)關(guān)系 1 有限元本構(gòu)關(guān)系的矩陣形式為 對于三維情況有 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 20 2 對于二維平面應(yīng)力問題的定義 平面應(yīng)力 由此可以得出 此時有 3 對于二維平面應(yīng)變問題的定義 平面應(yīng)變 由此可以得出 此時有 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 21 四 相容方程 協(xié)調(diào)方程 相容方程給出彈性體的變形協(xié)調(diào)性條件 彈性體在變形之前是連續(xù)的 變形后仍然要保持連續(xù) 即彈性體內(nèi)部各點的位移必須是單值連續(xù)的 不能出現(xiàn)重疊或開裂現(xiàn)象 由于有限元采用的多項式位移插值函數(shù)全部滿足相容條件 只要求了解這一概念 具體形式不作要求 虛功原理及虛功方程 圖1 8a示一平衡的杠桿 對C點寫力矩平衡方程 圖1 8b表示杠桿繞支點C轉(zhuǎn)動時的剛體位移圖 綜合可得 即 式 1 15 是以功的形式表述的 表明 圖a的平衡力系在圖b的位移上作功時 功的總和必須等于零 這就叫做虛功原理 虛功原理 進(jìn)一步分析 當(dāng)杠桿處于平衡狀態(tài)時 和這兩個位移是不存在的 但是如果某種原因 例如人為地振一下讓它傾斜 一定滿足 1 15 式的關(guān)系 將這個客觀存在的關(guān)系抽象成一個普遍的原理 去指導(dǎo)分析和計算結(jié)構(gòu) 對于在力的作用下處于平衡狀態(tài)的任何物體 不用考慮它是否真正發(fā)生了位移 而假想它發(fā)生了位移 由于是假想 故稱為虛位移 那么 物體上所有的力在這個虛位移上的總功必定等于零 這就叫做虛位移原理 也稱虛功原理 在圖1 8a中的和所作的功就不是發(fā)生在它本身 狀態(tài)a 的位移上 因為它本身是平衡的 不存在位移 而是在狀態(tài) b 的位移上作的功 可見 這個位移對于狀態(tài) a 來說就是虛位移 亦即是狀態(tài) a 假象的位移 虛功原理 必須指出 虛功原理的應(yīng)用范圍是有條件的 它所涉及到的兩個方面 力和位移并不是隨意的 對于力來講 它必須是在位移過程中處于平衡的力系 對于位移來講 雖然是虛位移 但并不是可以任意發(fā)生的 它必須是和約束條件相符合的微小的剛體位移 還要注意 當(dāng)位移是在某個約束條件下發(fā)生時 則在該約束力方向的位移應(yīng)為零 因而該約束力所作的虛功也應(yīng)為零 這時該約束力叫做被動力 如圖1 8中的反力 由于支點C沒有位移 故所作的虛功對于零 反之 如圖1 8中的和是在位移過程中作功的力 稱為主動力 因此 在平衡力系中應(yīng)當(dāng)分清楚哪些是主動力 哪些是被動力 而在寫虛功方程時 只有主動力作虛功 而被動力是不作虛功的 虛功原理與虛功方程 虛功原理表述如下 在力的作用下處于平衡狀態(tài)的體系 當(dāng)發(fā)生與約束條件相符合的任意微小的剛體位移時 體系上所有的主動力在位移上所作的總功 各力所作的功的代數(shù)和 恒對于零 虛功原理用公式表示為 這就是虛功方程 其中P和相應(yīng)的代表力和虛位移 虛功原理 用于彈性體的情況 虛功方程 1 16 是按剛體的情況得出的 即假設(shè)圖1 8的杠桿是絕對剛性 沒有任何的變形 因而在方程 1 15 或 1 16 中沒有內(nèi)功項出現(xiàn) 而只有外功項 將虛功原理用于彈性變形時 總功W要包括外力功 T 和內(nèi)力功 U 兩部分 即 W T U 內(nèi)力功 U 前面有一負(fù)號 是由于彈性體在變形過程中 內(nèi)力是克服變形而產(chǎn)生的 所有內(nèi)力的方向總是與變形的方向相反 所以內(nèi)力功取負(fù)值 根據(jù)虛功原理 總功等于零得 T U 0外力虛功T 內(nèi)力虛功U彈性力學(xué)中的虛功原理可表達(dá)為 在外力作用下處于平衡狀態(tài)的彈性體 如果發(fā)生了虛位移 那么所有的外力在虛位移上的虛功 外力功 等于整個彈性體內(nèi)應(yīng)力在虛應(yīng)變上的虛功 內(nèi)力功 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 27 2 根據(jù)結(jié)構(gòu)的特點 選擇不同類型的單元 對復(fù)合結(jié)構(gòu)可能同時用到多種類型的單元 此時還需要考慮不同類型單元的連接處理等問題 3 根據(jù)計算分析的精度 周期及費用等方面的要求 合理確定單元的尺寸和階次 4 根據(jù)工程需要 確定分析類型和計算工況 要考慮參數(shù)區(qū)間及確定最危險工況等問題 5 根據(jù)結(jié)構(gòu)的實際支撐情況及受載狀態(tài) 確定各工況的邊界約束和有效計算載荷 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 28 在有限元法中通常選擇多項式函數(shù)作為單元位移插值函數(shù) 并利用節(jié)點處的位移連續(xù)性條件 將位移插值函數(shù)整理成以下形函數(shù)矩陣與單元節(jié)點位移向量的乘積形式 位移插值函數(shù)需要滿足相容 協(xié)調(diào) 條件 采用多項式形式的位移插值函數(shù) 這一條件始終可以滿足 但近年來有人提出了一些新的位移插值函數(shù) 如 三角函數(shù) 樣條函數(shù)及雙曲函數(shù)等 此時需要檢查是否滿足相容條件 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 29 形函數(shù)的性質(zhì) 1 相關(guān)節(jié)點處的值為1 不相關(guān)節(jié)點處的值為0 2 形函數(shù)之和恒等于1 2 位移插值函數(shù)的收斂性 完備性 要求 1 位移插值函數(shù)必須包含常應(yīng)變狀態(tài) 2 位移插值函數(shù)必須包含剛體位移 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 30 使用最小勢能原理 需要計算結(jié)構(gòu)勢能 由彈性應(yīng)變能和外力虛功兩部分構(gòu)成 結(jié)構(gòu)已經(jīng)被離散 彈性應(yīng)變能可以由單元彈性應(yīng)變能疊加得到 外力虛功中的體力 面力都是分布在單元上的 也可以采用疊加計算 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 31 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 32 幾點說明 1 單元剛度矩陣具有正定性 奇異性和對稱性三各重要特性 所謂正定性指所有對角線元素都是正數(shù) 其物理意義是位移方向與載荷方向一致 奇異性是說單元剛度矩陣不滿秩是奇異矩陣 其物理意義是單元含有剛體位移 對稱性是說單元剛度矩陣是對稱矩陣 程序設(shè)計時可以充分利用 2 按照本節(jié)公式計算的單元等效體力載荷向量和等效面力載荷向量稱為一致載荷向量 實際分析時有時也采用靜力學(xué)原理計算單元等效體力載荷向量和等效面力載荷向量 實際應(yīng)用表明在大多數(shù)情況下 這樣做可以簡化計算 同時又基本上不影響分析結(jié)果 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 33 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 34 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 35 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 36 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 37 3 對稱性整體剛度矩陣也是是對稱矩陣 程序設(shè)計時可以充分利用這些特性來達(dá)到節(jié)約內(nèi)存 提高計算效率的目的 例如 實際程序中通常采用半三角存儲 一維等帶寬存儲和一維變帶寬存儲等緊縮存儲方案 2 帶狀分布帶狀分布是說整體剛度矩陣的非零元素全都分布在對角線附近的一個帶狀區(qū)域內(nèi) 帶狀區(qū)域的寬度稱為帶寬 它與模型的節(jié)點編序有關(guān) 合理的節(jié)點編號 可以減小帶寬 因此 很多有限元前處理軟件都有帶寬優(yōu)化模塊 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 38 2020 3 1 愛學(xué)習(xí) 愛交院 39 單元幾何矩陣單元剛度矩陣單元等效體力載荷向量單元等效面力載荷向量結(jié)構(gòu)整體剛度矩陣 總剛 單元應(yīng)力計算公式 小結(jié)